摘要： 
CMT剩交错网格、SIMPLE和二维平面应力，其余已有初版笔记。 阅读全文
CMT剩交错网格、SIMPLE和二维平面应力，其余已有初版笔记。 阅读全文
摘要：
5 交错网格与SIMPLE算法（末尾有彩蛋） 提一嘴，这一节的深入讲解可在陶文铨《数值传热学 第二版》的第六章找到。 背景 对于二维流动下的动量输运，可分别写出x方向、y方向的动量方程，以及连续性方程。 \[\begin{equation} \frac{\partial(\rho\phi)}{\pa 阅读全文
摘要：
4 中心差分和迎风差分 背景 在《3. 有限体积法：推导方程》等之前的课程中，我们已经讨论了如下方程，一个是稳态对流-扩散方程： \[\begin{equation} \nabla\cdot(\rho\boldsymbol{u}\phi)=\nabla\cdot(\Gamma\nabla\phi)^ 阅读全文
摘要：
3 三角翼 概念 在很大程度上，基于二维流动和高展弦比无后掠三维翼型流动的证据，流动分离一直被视为应不惜一切代价避免的现象。 然而，人们发现，高速飞行所需的低展弦比、高度后掠的机翼，尽管其上表面已经发生了分离流动，但随着迎角的增加，升力也会增加。 剪切层由机翼跨向的压力梯度驱动，卷成一对稳定的、反向 阅读全文
摘要：
2 升力线理论 2.1 减阻 阻力 什么是阻力？阻力是阻止主要运动（位移向量）的力。 可以用一个简单的公式描述阻力： \[\begin{equation} \overrightarrow{R_2}-\overrightarrow{R_1}\propto\vec{T}-\vec{D} \end{equ 阅读全文
摘要：
X.3 一维梁 一维连续系统 本图中，w表示梁在z方向的挠度（deflection，或位移），f表示每单元长度受到的横向力（transverse force），T表示弦（string）受到的张力。 对于一维张紧弦，其控制方程为： \[\begin{equation} T\frac{d^2w}{ 阅读全文
摘要：
2.1 湍流特别篇1：壁面函数 前言 CMT Coursework 1第一题，自己写的解答，供参考。 正文 \(U^{+}\), \(k\) 和 \(\varepsilon\) \(U^{+}\) 根据普朗特混合长度理论，如果有一个流体微粒在压力梯度的驱动下从位置 \(y\) 移动到 \(y + l 阅读全文
摘要：
X.2 销接结构2 刚度矩阵的推导：续 目前我们讨论的是两个杆件构成的模型。 当我们拓展到多个杆件时： 我们可以对单个杆件做分析，以下图为例。当前杆件的节点在全局坐标系将是第i、第j个节点，在局部坐标系将是第1和第2个节点。 我们可以参照在两杆桁架下的操作，把单元刚度矩阵“拼接”得 阅读全文
摘要：
2 湍流 背景 湍流是具有广泛涡旋尺寸谱和相应波动频率谱的涡旋运动。 湍流具有如下特征：旋转、间歇性（intermittent）、高度无序性、扩散性（diffusive）、耗散性（dissipative）。 湍流可用纳维-斯托克斯动量方程描述。 最大的涡旋（低频波动）的形式通常由边界决定，最小涡旋（ 阅读全文