随笔分类 - UNNC Aero
帮助同学们更好地突击复习
摘要：
新学期新气象，新的坑等着填。
虽然这个学期的分对大伙来说其实不太重要，但是这里的更新还是会有的。
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新学期新气象，新的坑等着填。
虽然这个学期的分对大伙来说其实不太重要，但是这里的更新还是会有的。
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この手を……离さない！（这只手……不放开！）
组一辈子乐队，做一辈子服装。—— Anon Tokyo
给点个赞吧，欧内盖，如果没有大伙支持的话，瓦达西！
摘要：7. 冲刺：大题解法 前言 对牢高专用。 正文
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摘要：X.4 二维平面应力 前言 嗯！ 背景 目前为止，我们已经学习了一维梁的应力。 接下来，我们考虑一个二维的膜，它在遭受z轴方向作用时产生的应力和应变。 架子鼓的鼓膜就是一个很好的参考。 控制方程 考虑对如图所示情况的控制方程，又名2D泊松方程（Poisson Equation)： \[\beg
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摘要：3 有限体积法：推导方程 基本原理和目标 （注意：这一节看不懂没关系，在后面的推导中会慢慢用到） 质量、动量和能量的守恒 流体的质量守恒 动量改变的速度 = 一个流体粒子上受到的力的总和（牛顿第二定律） 能量改变的速度 = 一个流体粒子吸收的热量，和作用在其上的功的总和（热力学第一定律） 推导出控制
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摘要：6 求解三对角矩阵 背景 对于求解线性代数方程组\(Ax=B\)，有两种方法： 直接法：通过有限步骤的算术运算求解线性方程组。 克拉默法则（Cramer's Rule） 这里D是矩阵A的行列式（det(A)），\(D_j\)是把矩阵A的第j列替换成b后求得的新矩阵A'的行列式。 矩阵求逆：\(
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摘要：5 交错网格与SIMPLE算法（末尾有彩蛋） 提一嘴，这一节的深入讲解可在陶文铨《数值传热学 第二版》的第六章找到。 背景 对于二维流动下的动量输运，可分别写出x方向、y方向的动量方程，以及连续性方程。 \[\begin{equation} \frac{\partial(\rho\phi)}{\pa
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摘要：4 中心差分和迎风差分 背景 在《3. 有限体积法：推导方程》等之前的课程中，我们已经讨论了如下方程，一个是稳态对流-扩散方程： \[\begin{equation} \nabla\cdot(\rho\boldsymbol{u}\phi)=\nabla\cdot(\Gamma\nabla\phi)^
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摘要：2 升力线理论 2.1 减阻 阻力 什么是阻力？阻力是阻止主要运动（位移向量）的力。 可以用一个简单的公式描述阻力： \[\begin{equation} \overrightarrow{R_2}-\overrightarrow{R_1}\propto\vec{T}-\vec{D} \end{equ
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摘要：X.3 一维梁 一维连续系统 本图中，w表示梁在z方向的挠度（deflection，或位移），f表示每单元长度受到的横向力（transverse force），T表示弦（string）受到的张力。 对于一维张紧弦，其控制方程为： \[\begin{equation} T\frac{d^2w}{
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摘要：2.1 湍流特别篇1：壁面函数 前言 CMT Coursework 1第一题，自己写的解答，供参考。 正文 \(U^{+}\), \(k\) 和 \(\varepsilon\) \(U^{+}\) 根据普朗特混合长度理论，如果有一个流体微粒在压力梯度的驱动下从位置 \(y\) 移动到 \(y + l
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摘要：X.2 销接结构2 刚度矩阵的推导：续 目前我们讨论的是两个杆件构成的模型。 当我们拓展到多个杆件时： 我们可以对单个杆件做分析，以下图为例。当前杆件的节点在全局坐标系将是第i、第j个节点，在局部坐标系将是第1和第2个节点。 我们可以参照在两杆桁架下的操作，把单元刚度矩阵“拼接”得
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