1. 单边指数函数
\[f(t)=\left \{
\begin{aligned}
& e^{-at}, & t \ge 0\\
& 0 , & t < 0
\end{aligned}
\right.
\]
其中\(a\)是实数。于是其傅里叶变换为：
\[\begin{aligned}
F(\omega) &= \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{-j\omega t}dt \\
&= \int_{0}^{\infty}e^{-at}e^{-j\omega t}dt \\
&= \int_{0}^{\infty}e^{-(a+j\omega)t}dt \\
&= [-\frac{e^{-(a+j\omega)t}}{a+j\omega}]_{0}^{\infty} \\
&= 0 - (-\frac{1}{a+j\omega}) = \frac{1}{a+j\omega}
\end{aligned}
\]
从而可以得到：
\[\left \{
\begin{aligned}
F(\omega) &= \frac{1}{a+j\omega} \\
|F(\omega)| &=\frac{1}{\sqrt{a^{2}+\omega^{2}}}\\
\varphi(\omega) &= -\text{arctan}(\frac{\omega}{a})
\end{aligned}
\right. \tag{1}
\]
2. 双边指数函数
\[f(t)=e^{-a|t|}\quad (-\infty<t<\infty)
\]
傅里叶变换为：
\[\begin{aligned}
F(\omega) &= \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{-j\omega t}dt = \int_{-\infty}^{\infty}e^{-a|t|}e^{-j\omega t}dt \\
&= \int_{-\infty}^{0}e^{at}e^{-j\omega t}dt+\int_{0}^{\infty}e^{-at}e^{-j\omega t}dt \\
&= \int_{-\infty}^{0}e^{(a-j\omega)t}dt+\int_{0}^{\infty}e^{-(a+j\omega)t}dt \\
&= [\frac{e^{(a-j\omega)t}}{a-j\omega}]_{-\infty}^{0}+\frac{1}{a+j\omega} \\
&= \frac{1}{a-j\omega} + \frac{1}{a+j\omega} = \frac{2a}{a^{2}+\omega^{2}}
\end{aligned}
\]
从而可以得到：
\[\left \{
\begin{aligned}
F(\omega) &= \frac{1}{a^{2}+\omega^{2}} \\
|F(\omega)| &=\frac{1}{a^{2}+\omega^{2}}\\
\varphi(\omega) &= 0
\end{aligned}
\right. \tag{2}
\]
3. 矩形脉冲信号
矩形脉冲信号的表达式为：
\[f(t)=E[u(t+\frac{\tau}{2})-u(t-\frac{\tau}{2})]
\]
其中\(E\)为脉冲幅度，\(\tau\)为脉冲宽度。其傅里叶变换为：
\[\begin{aligned}
F(\omega) &= \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{i\omega t}=\int_{-\frac{\tau}{2}}^{\frac{\tau}{2}}Ee^{-j\omega t}=[-\frac{Ee^{-j\omega t}}{j\omega}]_{-\frac{\tau}{2}}^{\frac{\tau}{2}}\\
&= -\frac{E}{j\omega}[e^{-j\omega \frac{\tau}{2}}-e^{j\omega\frac{\tau}{2}}] =-\frac{E}{j\omega}[(cos\frac{\omega \tau}{2}-jsin\frac{\omega\tau}{2})-(cos\frac{\omega \tau}{2}+jsin\frac{\omega\tau}{2})] \\
&= -\frac{E}{j\omega}[-2jsin\frac{\omega\tau}{2}]=\frac{2E}{\omega}sin(\frac{\omega\tau}{2})
\end{aligned}
\]
定义抽样信号\(Sa(t)=\frac{sint}{t}\)，所以上式可以写为：
\[F(\omega)=E\tau[\frac{sin(\frac{\omega\tau}{2})}{\frac{\omega\tau}{2}}]=E\tau Sa(\frac{\omega\tau}{2})
\]
从而得到
\[|F(\omega)| = E\tau \left|Sa(\frac{\omega\tau}{2})\right| \tag{3}
\]
矩形脉冲信号的频谱以\(Sa(\frac{\omega\tau}{2})\)的规律变化，分布在无限宽的频率范围上，但是其主要信号能量处于\(f=0\sim\frac{1}{\tau}\)的范围内。因而，通常认为这种信号的带宽为：
\[B\approx\frac{1}{\tau}
\]
4. 符号函数
符号函数（或称正负号函数）以符号sgn记，其表达式为：
\[f(t) = \text{sgn}(t)= \left \{
\begin{aligned}
&+1\quad &(t>0) \\
&0 \quad &(t=0) \\
&-1 \quad &(t<0)
\end{aligned}
\right.
\]
显然，这种信号不满足绝对可积条件，但是它却存在傅里叶变换（绝对可积是傅里叶变换存在的充分条件而非必要条件）。直接对该函数进行傅里叶变换：
\[\begin{aligned}
F(\omega)&=\int_{-\infty}^{\infty}sng(t)e^{-j\omega t}=\int_{-\infty}^{0_{-}}-e^{-j\omega t}dt+\int_{0_{+}}^{\infty}e^{-j\omega t}dt \\
&=\frac{1}{j\omega}[\lim_{t\to0_{-}}e^{-j\omega t}-\lim_{t\to-\infty}e^{-j\omega t}]-\frac{1}{j\omega}[\lim_{t\to\infty}e^{-j\omega t}-\lim_{t\to0_{+}}e^{-j\omega t}]
\end{aligned}
\]
式中存在无穷项，不能收敛。所以无法直接求取。考虑到：
\[\lim_{a\to0}e^{-a|t|}=1
\]
我们将其与\(\text{sgn}(t)\)相乘，然后将乘积\(f_{1}(t)\)进行傅里叶变换，最后对结果取\(a\)趋近于0的极限即可得到符号函数的傅里叶变换。乘积信号的傅里叶变换为：
\[\begin{aligned}
F_{1}(\omega)&=\int_{-\infty}^{\infty}f_{1}(t)e^{-j\omega t}dt=\int_{-\infty}^{0}(-e^{at})e^{-j\omega t}dt + \int_{0}^{\infty}e^{-at}e^{-j\omega t}dt \\
&=\int_{-\infty}^{0}(-e^{(a-j\omega)t})dt + \int_{0}^{\infty}e^{-at}e^{-j\omega t}dt \\
&=-[\frac{e^{(a-j\omega)t}}{a-j\omega}]_{-\infty}^{0} + \frac{1}{a+j\omega} \\
&= -[\frac{1}{a-j\omega}-0]+\frac{1}{a+j\omega}=\frac{-2j\omega}{a^{2}+\omega^{2}}
\end{aligned}
\]
从而符号函数\(sgn(t)\)的频谱函数为：
\[\left \{
\begin{aligned}
F(\omega)&=\lim_{a\to0}\frac{-2j\omega}{a^{2}+\omega^{2}}=\frac{2}{j\omega} \\
\left| F(\omega) \right| &= \frac{2}{|\omega|} \\
\varphi(\omega)&=\left \{ \begin{aligned} &-\frac{\pi}{2}\quad (\omega >0) \\ &+\frac{\pi}{2}\quad(\omega<0) \end{aligned}\right.
\end{aligned}
\right. \tag{4}
\]
5. 升余弦函数
升余弦脉冲函数的表达式为：
\[f(t)=\frac{E}{2}[1+cos(\frac{\pi t}{\tau})]\quad(0 \le |t| \le \tau)
\]
其傅里叶变换为：
\[\begin{aligned}
F(\omega)&=\int_{-\tau}^{\tau}\frac{E}{2}[1+cos(\frac{\pi t}{\tau})]e^{-j\omega t}dt \\
&= \frac{E}{2}\int_{-\tau}^{\tau}e^{-j\omega t}dt+\frac{E}{2}[\int_{-\tau}^{\tau}\frac{1}{2}(e^{\frac{j\pi t}{\tau}}+e^{-\frac{j\pi t}{\tau}})e^{-j\omega t}dt] \\
&=E\tau Sa(\omega \tau)+\frac{E\tau}{2}Sa[(\omega-\frac{\pi}{\tau})\tau]+\frac{E\tau}{2}Sa[(\omega+\frac{\pi}{\tau})\tau]
\end{aligned} \tag{5a}
\]
显然\(F(\omega)\)是由三项构成的，它们都是矩形脉冲的频谱，只是有两项沿频率轴左、右平移了\(\omega=\frac{\pi}{\tau}\)。把上式化简可以得到：
\[F(\omega)=\frac{Esin(\omega\tau)}{\omega[1-(\frac{\omega\tau}{\pi})^{2}]}=\frac{E\tau Sa(\omega\tau)}{1-(\frac{\omega\tau}{\pi})^{2}} \tag{5b}
\]
升余弦脉冲信号的频谱比矩形脉冲的频谱更加集中。对于半幅度宽度为\(\tau\)的升余弦脉冲信号，它的绝大部分能量集中在\(\omega=0\sim\frac{2\pi}{\tau}\rightarrow f=0\sim\frac{1}{\tau}\)的范围内。
6. 冲激函数
单位冲激函数\(\delta(t)\)的傅里叶变换为：
\[F(\omega)=\int_{-\infty}^{\infty}\delta(t)e^{-j\omega t}dt=1 \tag{6a}
\]
上述结果也可由矩形脉冲取极限得到，当脉宽\(\tau\)逐渐变窄时，其频谱必然展宽。可以想象，若\(\tau\rightarrow0\)，而\(E\tau=1\)，这时矩形脉冲就变成了\(\delta(t)\)，其相应的频谱等于常数1。
单位冲激函数的频谱等于常数，也就是说，在整个频率范围内频谱时均匀分布的。显然，在时域中变化异常剧烈的冲激函数包含幅度相等的所有频率分量。因此，这种频谱常称为“均匀谱”或“白色谱”。
怎么样的函数其频谱为冲激函数呢？也就是求\(\delta(\omega)\)的傅里叶逆变换。
\[\mathscr{F}^{-1}[\delta(\omega)]=\frac{1}{2\pi}\int_{-\infty}^{+\infty}\delta(\omega)e^{j\omega t}d\omega = \frac{1}{2\pi} \tag{6b}
\]
此结果说明，直流信号的傅里叶变换是冲激函数。由\((6b)\)进一步可得：
\[\mathscr{F}(\frac{1}{2\pi})=\delta(\omega) \tag{6c}
\]
\[\mathscr{F}(1)=2\pi\delta(\omega) \tag{6d}
\]
7. 阶跃函数
从波形容易看出阶跃函数\(u(t)\)不满足绝对可积条件，即使如此，它仍然存在傅里叶变换。由于
\[u(t)=\frac{1}{2}+\frac{1}{2}sgn(t)
\]
两边进行傅里叶变换可以得到：
\[\begin{aligned}
\mathscr{F}[u(t)]&=\mathscr{F}(\frac{1}{2})+\frac{1}{2}\mathscr{F}[sng(t)]\\
&= \pi\delta(\omega)+\frac{1}{j\omega}
\end{aligned} \tag{7}
\]
8. 正弦、余弦信号的傅里叶变换
若\(\mathscr{F}[f_{0}(t)]=F_{0}(\omega)\)，由频移特性可知
\[\mathscr{F}[f_{0}(t)e^{j\omega_{1}t}]=F_{0}(\omega-\omega_{1})
\]
上式中，令\(f_{0}(t)=1\)，其傅里叶变换为\(\mathscr{F}[1]=2\pi\delta(\omega)\)，那么上式变为：
\[\mathscr{F}[e^{j\omega_{1}t}]=2\pi\delta(\omega-\omega_{1})
\]
同理：
\[\mathscr{F}[e^{-j\omega_{1}t}]=2\pi\delta(\omega+\omega_{1})
\]
由两式并结合欧拉公式，可以得到：
\[\left \{
\begin{aligned}
\mathscr{F}[cos(\omega_{1}t)]&=\pi[\delta(\omega+\omega_{1})+\delta(\omega-\omega_{1})] \\
\mathscr{F}[sin(\omega_{1}t)]&=j\pi[\delta(\omega+\omega_{1})-\delta(\omega-\omega_{1})]
\end{aligned} \tag{8}
\right.
\]
9. 一般周期信号的傅里叶变换
令周期信号\(f(t)\)的周期为\(T_{1}\)，角频率为\(\omega_{1}(=2\pi f_{1}=\frac{2\pi}{T_{1}})\)，可以将\(f(t)\)展成傅里叶级数，为：
\[f(t)=\sum_{n=-\infty}^{\infty}F_{n}e^{jn\omega_{1}t}
\]
将上式两边取傅里叶变换
\[\begin{aligned}
\mathscr{F}[f(t)]&=\mathscr{F}[\sum_{n=-\infty}^{\infty}F_{n}e^{jn\omega_{1}t}] \\
&= \sum_{n=-\infty}^{\infty}F_{n}\mathscr{F}[e^{jn\omega_{1}t}] \\
&= 2\pi\sum_{n=-\infty}^{\infty}F_{n}\delta(\omega-n\omega_{1})
\end{aligned} \tag{9} \]
其中\(F_{n}\)是\(f(t)\)的傅里叶级数的系数，已经知道它等于
\[F_{n}=\frac{1}{T_{1}}\int_{-\frac{T_{1}}{2}}^{\frac{T_{1}}{2}}f(t)e^{-jn\omega_{1}t}dt \tag{9a}
\]
式\((9)\)表明，周期信号\(f(t)\)的傅里叶变换是由一些冲激函数组成，这些冲激位于信号的谐频(\(0,\pm\omega_{1},\pm\omega_{2},\cdots\))处，每个冲激的强度等于\(f(t)\)的傅里叶级数相应系数\(F_{n}\)的\(2\pi\)倍。显然，周期信号的频谱是离散的。然而，由于傅里叶变换反应频谱密度的概念，因此周期函数的傅里叶变换不同于傅里叶级数，这里不是有限值，而是冲激函数，它表明在无穷小的频带范围内（即谐频点）取得了无限大的频谱值。
