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第三章 平面与空间直线

Posted on 2010-09-04 11:07  白途思  阅读(599)  评论(0编辑  收藏  举报

第三章 平面与空间直线

本章教学目的:通过本章的学习,使学生掌握空间坐标系下平面、直线方程的各种形式,熟练掌握平面与空间直线间各种位置关系的解析条件,会求平面与空间直线间各种距离和夹角。

本章教学重点:(1)空间坐标系下平面、直线方程的几种重要形式;

(2)平面与空间直线间各种位置关系的解析条件;

(3)平面与空间直线各种度量关系的量化公式。

本章教学难点:(1)空间直线一般方程向标准方程的转化;

(2)综合运用位置关系的解析条件求平面、空间直线方程。

本章教学内容

 

§1 平面的方程

方程的建立

约定π——表示平面;

定义:与平面π平行的一对非共线矢量,称为π方位矢量;与π垂直的非0矢量,称为π法线矢量,简称法矢量

1.已知π上一点及其方位矢量时:

建立坐标系,设==对动点,设

r= ={x,y,z},则M∈πa,b共面r-r。,ab共面

=ua+vb+ua+vb ————π的矢量式参数方程 (1)

若令a={},b={},则

————π的坐标式参数方程 (2)

为得到π的普通方程,我们有

M∈πab共面

=0 ——————π的普通方程 (3)

(1)——(3)统称为π的点位式方程。

2。已知平面π上三非共线点(i=1,2,3):

建立坐标系{O;,,},设ri= ={},i=1,2,3.对动点M,

r=={x,y,z},由(1),(2),(3)有 M∈π

r=+u(-)+v(-r1) (4)

(5)

=0 (6)

(4)——(6)统称为平面的三点式方程

特别地,若是π与三坐标轴的交点,即(a,0,0),(0,b,0),

(0,0,c), (abc≠0),则

M∈π=0

 

——————π的截距式方程 (7)

其中a,b,c称为π在三坐标轴上的截距。

3 已知平面π上一点及其法矢量n:

建立直角坐标系{O;i,j,k},设= ={x。,y。,z。},n={A,B,C},

 

(图3.1)

对动点M,令r=={x,y,z},则

M∈π⊥nA(x-x。)+B(y-y。)+C(z-z。)=0 (8)

————π的点法式方程或法线式方程

特别地,若M。是自O向π所作垂线的垂足,而

n:=,且记 ∣∣=, r。= =n

∴m∈πn(r-r。)=0nr-nr。=0〈═〉

cosαx+cosβy+cosγz-P=0 (9)

其中n={cosα,cosβ,cosγ},该方程称为π的法式方程,它有如下特征:

1°一次项系数的平方和等于1;

2°常数项-P≦0。

 

平面的一般方程

在空间坐标系下,对任一平面π,都可利用其上一点及方位矢量ab将其方程写成

Ax+By+Cz+D=0 (10)

其中A=,B=,C=

由于a{}与b{}不共线,∴(10)是一三元一次方程。

反之,给一三元一次方程(10),不妨设A≠0,取三点

P。(-), (-(-

由于={- ={-

,即,不共线,从而它们确定的平面π的方程为

=0

展开即为(10) ∴我们有

定理(平面方程基本定理):在空间坐标系下,任意平面的方程均可表为三元一次方程,而且任一三元一次方程也可表示空间中的一个平面。

称方程(10)为平面π的一般方程。

一般方程向法式方程的转化

在直角坐标系下,若已知π的一般方程为Ax+By+Cz=0,则{A,B,C}是π的法矢量,

而法式方程(9)中的一次项系数是π的一特殊单位法矢量的分量。

∴若将一般方程化为法式方程只需在一般方程两边同乘以因子

λ= ±

λAx+λBy+λCz+λD=0

再据λD≦0选取λ的符号即可。

:略。

 

 

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