摘要：
本质上波动和流没有什么严格的界限，尺度不同 海洋中各种波动能量分布，能量最大的就是海浪 我们通常用波陡来衡量波的非线性。当波陡很小，也就是说波高很小波长有很长，接近流的状态，就是一个线性问题，比较好解决。而非线性很强波陡很大我们基本上什么也做不了。只能近似成线性的再修正，当非线性比较弱，还能这么做， 阅读全文
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潮汐实际上也应该算波动，我们叫潮波 我们在讲海流的时候，也把潮流排除在外了 因为海流的定义：长时间大范围平均后的流动 而潮流虽然也很大（钱塘江大潮），但长时间平均后也几乎是0，如果套海流的定义，这几乎就是没有流 由于我们的时间是根据太阳定的，而潮汐是跟月亮有关的，所以每天涨潮落潮时间都不一样 潮汐相 阅读全文
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连续介质假设：部分内容省略，详见教材。 在研究流体时，我们取微团进行统计平均来取各个物理量。 例如密度，我们在取微团时，微团的尺度在微观上要充分大，宏观上充分小。因为微观上如果仅包含个别分子，则统计结果波动太大，宏观上如果太大，则无法描述局部的性质。 流体的密度会随温度以及压力的变化而变化，随温度变 阅读全文
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就像我们之前学过的静电场，所谓场就是在连续空间内连续存在的，而不是个别几何点 那么场强E就作为位置r的函数，其存在于空间D中 我们考虑一个空间内空气的流动，就会有一个流场。 对应的还会有该场上各个物理量的场，例如密度场、温度场、速度场等等，他们都是空间D中位置r的函数。这些物理量分为标量和矢量。 如 阅读全文
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1. 流体可以变形、压缩（空气）、不同密度、粘性等等都有不同的运动 2. 固体的平动我们只需要建立空间坐标系，当作质点来描述。如果固体本身还有旋转，则当作刚体来描述。而流体每一部分的湍流运动都不相同，只能描述某一个位置是如何运动的。主要分为欧拉和拉格朗日方法。 3/4. 像质点运动的牛顿三定律一样， 阅读全文
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这里面广阔、长期都是模糊的说法，具体多广多长跟你关注的问题有关系。 风生流即风吹的流，密度梯度则会导致压力不均匀形成压力差。 表层流比较剧烈，越往下相对来说流速要更弱。 我们所说的大洋环流基本上是表层的流，深层的东西我们知之甚少（观测困难）。 风生流：风海流、漂流 密度流：热盐环流 注意以上分类是不 阅读全文
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大气和海洋中的湍流致使我们研究两者的难度极大增加，因为湍流的规律就是没有规律，我们只能通过参数化，将复杂的东西简单的表示出来。 太阳辐射主要进入海洋，再通过海面输送到大气（感热\潜热），因为不同纬度的热量交换不同，以此来驱动大气运动，形成风。 风吹动海水，形成海浪和海流（大尺度）。所以海洋为大气提供 阅读全文
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在垂向上，基本上是层化状态，当然物理量一定是连续的，人为的分为多个层。 随着深度的加深，水平方向上的差异逐渐减小，大洋底的温盐密都差不多了，变化最剧烈的就是靠近海面的地方。 注意太平洋比大西洋和印度洋热两度左右。 太平洋暖池温度非常高，其分布如图所示。当该暖池由太平洋西部移到东部，则称厄尔尼诺事件。 阅读全文
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我们现在卫星测量海温就是根据辐射以及该公式推算得知。 注意，由于太阳照射角度对辐射能量影响较大，此外日地距离，大气情况都影响辐射。所以这两个定义在垂直照射，日地平均距离以及大气上方等。但注意这是两个概念，定义在不同前提下。 一般说太阳高度即太阳高度角，它是太阳光与地面的夹角。 其中大气透明度也是一个 阅读全文