向量/坐标系旋转的矩阵表示
在Cartesian坐标系中,存在向量 \(\textbf{M}=a\textbf{i}+b\textbf{j}=(a \quad b)^{\rm T}\),现在将坐标系按原点逆时针旋转 \(\theta\) (注意:不是将 \(\textbf{M}\) 逆时针旋转),\(\textbf{M}\) 在新坐标系内的表示如下:
可以看出
现在观察式 \(\eqref{eq2}\),发现和两个向量的向量积公式一致,再加上由概念可以直接得出, \(a'\) 就是新坐标系下 \(\textbf{M}\) 在 \(\textbf{i}'\) 基向量方向上的长度, \(b'\) 就是新坐标系下 \(\textbf{M}\) 在 \(\textbf{j}'\) 基向量方向上的长度,因此新坐标系的两个基向量可以写成:
同样,我们发现确定 \(\textbf{M}\) 在逆时针旋转 \(\theta\) 后的坐标系下的表示,可以等价成 \(\textbf{M}\) 顺时针旋转 \(\theta\) 后在原先坐标系下的表示。因此,我们转而分析将 \(\textbf{M}\) 顺时针旋转 \(\beta\) 后 \(\textbf{M}'\) 在坐标系下的表示,假定有旋转矩阵 \(\textbf{T}\):
很显然, \(\textbf{T}\) 将基向量旋转了来保证 \(\textbf{M}'\) 在新的基下,仍然保持一致的投影分量 \((a \quad b)^{\rm T}\) ,此时新的基可以表示为:
分析可知,式 \(\eqref{eq3}\) 和式 \(\eqref{eq5}\) 是一致的,对一组正交单位基逆时针旋转角度 \(\theta\) (如果顺时针旋转 \(\theta\),则可以表示成逆时针旋转了 \(-\theta\)),得到的新基可以表示为:
参考资料
[1] 行列式的本质是什么?
[2] 矩阵行列式的几何意义
[3] 如何理解相似矩阵?
最后更新于 2020年11月17日 --- 最初发表于 2020年11月17日
原创作者:LitBro
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